РефератыОстальные рефератыМеМетодические указания по выполнению лабораторных работ для студентов дневной и заочной форм обучения Дисциплина «теплотехника»

Методические указания по выполнению лабораторных работ для студентов дневной и заочной форм обучения Дисциплина «теплотехника»

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ


ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ


ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ


«РОССИЙСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ТУРИЗМА И СЕРВИСА»


ФГОУВПО «РГУТиС»


Технический факультет


Кафедра «Безопасность труда и инженерная экология»


УТВЕРЖДАЮ


Проректор по учебной работе


__________д.э.н., профессор Новикова Н.Г.


«_____»_______________________200__г.


МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ


ПО ВЫПОЛНЕНИЮ ЛАБОРАТОРНЫХ РАБОТ


для студентов дневной и заочной форм обучения


Дисциплина «ТЕПЛОТЕХНИКА»


Специальность 100101 «Сервис»


Специальность 150400 «Технологические машины и оборудование»


Специальность 150408 «Бытовые машины и приборы»


Специальность 250403 «Технология деревообработки»


Специальность 280202 «Инженерная защита окружающей среды»


Москва 200_г.


Методические указания по выполнению лабораторных работ составлены на основании рабочей программы дисциплины «Теплотехника».


Методические указания по выполнению лабораторных работ рассмотрены и утверждены на заседании кафедры «Безопасность труда и инженерная экология».


Протокол №____ «___»___________200_г.


Зав. кафедрой д.т.н., профессор Пелевин Ф.В.


Методические указания по выполнению лабораторных работ одобрены Учебно-методическим советом ФГОУВПО «РГУТиС»


Протокол № ________ «____»_______________200_г.


Методические указания по выполнению лабораторных работ
разработаны:


К.т.н., доцент кафедры


«Безопасность труда и


инженерная экология» к.т.н., доцент Зайцева Е.К.


«Безопасность труда и


инженерная экология» д.т.н., профессор Пелевин Ф.В.


Согласовано:


Зам. проректора - начальник


Учебно-методического управления к.э.н. доцент Дуборкина И.А


Начальник


Учебно-методического отдела Рыженок Н.В.


ПРЕДИСЛОВИЕ


В основе естественных наук помимо наблюдений лежат измерения. Полученные в результате измерений числовые значения различных величин чаще всего зависят друг от друга. Естественные науки и устанавливают связь между такими величинами. Для всех естественных наук существует единый подход к накоплению и обработке фактического материала, т.е. единая методология.


Главная задача проведения экспериментальных лабораторных работ по дисциплине «Теплотехника» состоит в том, чтобы привить студентам навыки самостоятельной работы с различными измерительными приборами и инструментами, сформировать знания теплотехнической терминологии, основ теплотехнических расчетов, в том числе по теплоообмену, знания о термодинамических и переносных свойствах веществ, о закономерностях процессов теплопереноса в критериальном виде, о критериях подобия и их физическом смысле.


При подготовке к конкретной лабораторной работе студенты должны проработать теоретический материал по данной теме и иметь конспект, подготовленный по данному учебно-методическому пособию.


В конспекте должны содержаться основные теоретические сведения по изучаемой теме и расчетные формулы, по которым производится обработка полученных экспериментальных результатов, схема опытной установки, методика проведения эксперимента, таблицы, в которые заносятся измеряемые и рассчитываемые параметры, подготовленная система координат для графических построений (если они требуется).


Индивидуальная защита отчетов по лабораторным работам производится только после получения необходимых результатов, их обработки, построения необходимого графика и т.п. Защита состоит из ответов (устно или письменно) на устные или тестовые вопросы, задаваемые преподавателем.


Содержание каждой из 4 лабораторных работ включает в себя теоретический раздел, описание лабораторного оборудования, методики проведения эксперимента, методики обработки экспериментальных данных и список контрольных вопросов.


Лабораторная работа №1


ЭКВИВАЛЕНТНОСТЬ ТЕПЛОТЫ И РАБОТЫ


Цель работы
: экспериментальное исследование эквивалентности теплоты и работы.


Результатом работы должно быть:


· определение значения теплоты и работы ;


· построение график зависимости , проведя обработку экспериментов методом наименьших квадратов;


· сравнение экспериментальной и теоретической зависимостей с указанием причины их отличия.


1. Теоретические основы эксперимента


Математически эквивалентность теплоты и работы в общем виде выражается соотношением:


,


где: – работа любого вида (механическая, электрическая и д.р.); – теплота; – коэффициент пропорциональности, значение которого зависит от единиц измерений и .


В международной системе единиц СИ, в которой теплота и работа выражаются одинаково в , коэффициент и .


Если теплота выражается в , а работа в , то


, .


Если теплота выражается в кДж, а работа в кВт.ч, то

, .


2. Экспериментальная установка


Вода (рис.1) через регулировочный кран 1 поступает в стеклянную трубку 2, по пути омывая шарик термометра 3.


Внутри трубки 2 протянута нихромовая нить 4, покрытая изолирующим лаком (для предотвращения электролиза воды) и питаемая электрическим током от трансформатора 5 (ЛАТР). Вода протекая по трубке 2 и омывая нить 4, повышает свою температуру от (термометр 3) до (термометр 6).


Расход воды определяют объемным способом с помощью мерного сосуда 7 при закрытом спускном кране 9 и фиксированном положении перекидной тарелки 8.


Количество электрической энергии, подводимой к нихромовой нити, регулируется ЛАТРом; расход воды - регулировочным краном 1.






Рис. 1. Схема экспериментальной установки



3. Порядок проведения работы

1. Краном 1 установить некоторый расход воды в трубке 2.


2. С помощью ЛАТРа 5 подать на нить некоторое количество электрической энергии.


3. Достигнуть установившееся тепловое состояние, что фиксируется по постоянству показаний термометров 3 и 6.


4. Замерить величины, необходимые для заполнения таблицы 1.


. Цена деления ротаметра . Открыв кран 9, опорожнить емкость 7 для подготовки к следующему опыту.


5. Перейти к следующему опыту, изменяя ЛАТРом мощность электрического тока подаваемого на нить 4 и (или) изменяя расход воды через трубку 2. Повторить действия по п.п.2-4.


Таблица 1.


Сводная таблица наблюдений
































№ п/п


Измеряемая величина


Обозначение


Раз-мер-ность


Номер опыта


1


2


3


1


Температура воды на входе в трубку








2


Температура воды на выходе из трубки








3


Расход воды по ротаметру




4


Сила тока





4. Обработка результатов измерений

1. Определить количество теплоты, воспринимаемое водой, :


,


где
- удельная массовая теплоемкость воды.


2. Определить мощность электрического тока, :


.


Теоретически, значения и в системе единиц СИ должны оказаться одинаковыми, а их соотношение .


3. В действительности из-за погрешностей отсчетов по приборам и наличия теплообмена системы с окружающей средой, отличия температуры воды в трубке от температуры окружающей ее воздуха, значения и могут получиться неодинаковыми, т.е. величина будет отлична от единицы. Наиболее достоверное значение коэффициента для всей серии опытов можно получить при обработке результатов методом наименьших квадратов:



Результаты расчетов свести в таблицу 2.


4. Полученные результаты представить графиком в координатах , на котором под углом через начало координат проводят прямую линию, соответствующую теоретической зависимости .


Зависимость, установленную проведенной серией опытов, изобразить прямой линией. Для ее проведения задать некоторое значение и найти , что определяет положение экспериментальной точки, через которую из начала координат провести пунктирную линию.


Точки 1, 2, 3 нанести на график по данным таблицы 2.


В выводах по результатам проведенной работы может быть дана количественная оценка отличия экспериментальной зависимости между и от теоретической:


, .


Таблица 2.


Результаты расчета









































№ п/п


Измеряемая величина


Обозначение


Раз-мер-ность


Номер опыта


1


2


3


1


Количество теплоты, воспринятое водой




2


Секундная работа (мощность) электрического тока




3


Произведение




4


Значение




5


Сумма





6


Отношение




5. Вопросы для самопроверки


1. Опишите экспериментальную установку.


2. Как определяется количество теплоты, воспринятое водой?


3. Как определяется секундная работа (мощность) электрического тока?


4. Объясните причины отличия теоретической и экспериментальной зависимости .


5. Сформулируйте первый закон термодинамики.


Лабораторная работа №2


ОПРЕДЕЛЕНИЕ ТЕПЛОЕМКОСТИ ГАЗООБРАЗНЫХ ТЕЛ


Цель работы:
экспериментальное определение теплоемкости воздуха.


Результатом работы должен быть:


·
определение средней объемной теплоемкости воздуха при постоянном давлении;


·
определение средней массовой изобарной теплоемкости;


·
определение средней массовой изохорной теплоемкости воздуха;


·
определение показателя адиабаты (коэффициента Пуассона) для воздуха;


·
определение удельной энтальпия воздуха на выходе из калориметра.


I. Tеopетические основы эксперимента


В общем случае изменение состояния рабочего тела сопровождается теплообменом с внешней средой, приводящим к изменению его темпе­ратуры. Отношение количества теплоты, подведенного к рабочему телу в определенном термодинамическом процессе, к изменению температу­ры этого тела в результате этого теплообмена называется теплоем­костью .
Из определения теплоемкости следует, что один и тот же газ может иметь бесчисленное множество теплоемкостей в зависимости от термо­динамического процесса, при котором осуществляется теплообмен. При расчетах используют удельную массовую теплоемкость , удельную мольную теплоемкость и удельную объемную теплоем­кость .


Отношение теплоемкости однородного тела к его массе назы­вают удельной массовой теплоемкостью


, .


Широко применяется и внесистемная единица ,
при­чем .
Единицей удельной мольной теплоемкости является .
Единицей объемной теплоемкости является .


Однако газа можно представить себе существующим при раз­ных давлениях и температурах и, следовательно, имеющим разные массы. Поэтому условились газа брать при нормальных условиях ( и ). Отсюда следует, что еди­ница удельной объемной теплоемкости газа относится к массе газа, заключенной в при нормальных условиях.


Если киломоль газа имеет массу ,
то, зная мольную теплоем­кость, нетрудно найти массовую теплоемкость ,
.


Так как киломоль любого газа при нормальных условиях зани­мает объем ,
то объемная теплоемкость равна


, .


Плотность газа при нормальных условиях равна


, ,


откуда


.


Следовательно,


, .


Различают истинную и среднюю теплоемкости. Значение теплоемкости, соответствующее определенной темпера­туре рабочего тела (газа), называется истинной теплоемкостью.
Так, истинная массовая теплоемкость определяется выражением


,
.


По аналогии с истинной массовой теплоемкостью различается истинная мольная теплоемкость и истинная объемная теплоемкость.


Для инженерных расчетов иногда удобно пользоваться средней теплоемко­стью.
Средними массовыми, мольными и объемными теплоемкостями называются количества теплоты, затрачиваемые для повышения температуры на соответ­ственно ,
и газа при определенном термодинамическом процессе.


Пусть в некотором термодинамическом процессе к газа подводится теплота ,
вследствие чего температура газа повышается от до , тогда сред­няя массовая теплоемкость газа определится отношением


, .
(1)


Средняя мольная теплоемкость обозначается


,
,


где - молярная масса, .


Средняя объемная теплоемкость газа при нормальных условиях


, .


Количество теплоты, сообщенное газу или отведенное от него, определяется



,


откуда


. (2)


Для нахождения по выражению (2) необходимо иметь функциональную зависимость . Если принять , то


.


Количество теплоты можно определить также из формулы (1) средней теплоемкости:


.
(3)


При равенстве левых частей выражений (2) и (2) получим


. (4)


Таким образом, среднюю теплоемкость газа определяют, зная истинную теплоемкость . Однако теплоемкость газа изменяется в зависимости от темпе­ратуры, поэтому решить интеграл в правой части уравнения (4) можно при условии, если известна функциональная зависимость .


Пусть в данных пределах температур истинная теплоемкость изменяется по линейному закону


.
(5)


Подстановка выражения (5) в (2) дает



Следовательно,



,


где
- средняя массовая теплоемкость процесса;
- средняя температура процесса.


При известном значении
определяются средняя массовая теплоемкость
и количество теплоты
по формуле (3). Если зависимость нелинейна, то количество тепла
определяется также по средней теплоемкости
, однако для определения последней не­обходимо использовать таблицы средней теплоемкости в пределах температур от до .


Массовая средняя теплоемкость процесса определяется от­ношением (1), поэтому


. (6)


По аналогии с формулой (6) можно написать формулы для средних мольной и объемной теплоемкостей.


Таблицы средних теплоемкостей составлены для условий или , поэтому



или


.


Теплоемкость газов, в том числе и воздуха, определяют, как правило, при помощи проточного калориметра (рис.1)



Рис. 1 Схема проточного калориметра


По калориметру при постоянном давлении пропускают газ, подводят теплоту, измеряют расход газа, количество подведенной теплоты, температуру газа на входе и выходе.


Для сечений 1-2 калориметра уравнение 1-го закона термодинамики для потока имеет вид:


. (7)


Так как калориметр расположен горизонтально, то высоты и равны, а скорости и незначительно отличаются друг от друга (поток – стационарный), то соответствующие члены уравнения (7) можно исключить и уравнение примет вид:


. (8)


В общем случае энтальпия газа зависит от температуры и давления, поэтому:


, (9)


но при атмосферном давлении воздух по своим свойствам приближается к идеальному газу, а энтальпия идеального газа не зависит от давления, следовательно, вместо (9) можно написать:


, (10)


т.к.


.


Для конечного повышения температуры


, (11)


но по уравнению (8) , следовательно,


, (12)


откуда получаем


. (13)


В уравнениях (11, 12, 13) , – средняя удельная изобарная массовая теплоемкость в интервале температур и .


Так как по калориметру за проходит не один, а газа, то формула (13) примет вид


. (14)


Но на установке удобнее измерять объемный, а не массовый расход воздуха, поэтому расчетная формула будет иметь вид:


, (15)


где - средняя удельная изобарная объёмная теплоемкость, ; - объёмный расход воздуха, при нормальных физических условиях (НФУ), .


2. Экспериментальная установка



Рис. 2. Схема экспериментальной установки.


Основной частью экспериментальной установки (рис.2) является металлический двухпроточный калориметр 1, внутри которого находится электрический нагреватель 2.


Снаружи корпус покрыт тепловой изоляцией. Конструкция калориметра исключает теплопотери в окружающую среду.


Температура воздуха на входе () и на выходе () калориметра измеряются при помощи термопар. Объёмный расход определяется при помощи ротаметра 3. Изменение нагрузки на электронагревателе осуществляется при помощи ЛАТРа. Сила тока фиксируется амперметром.


3. Порядок проведения работы


1. Включить стенд тумблером «Сеть», установив тумблер а положение «ВКЛ».


2. При помощи ЛАТРа установить значение силы тока на нагревательном элементе по амперметру.


3. Плавно поворачивая регулятор ЛАТРа, установить значение объемного расхода воздуха и занести это значение в таблицу 1.


4. Начальная температура воздуха . Сопротивление .


5. При выходе системы в установившееся состояние теплообмена (через после включения нагрузки) замерить подогрев воздуха в калориметре .


6. Повторить опыт, изменив значение силы тока в диапазоне .


Таблица 1.


Сводная таблица наблюдений





















Измеряемая величина


Размер-ность


№ опытов


Среднее арифм. значен.


1


2


3


Сила тока



Расход воздуха



Начальная температура воздуха



Подогрев воздуха





4. Обработка результатов измерений

1. Определить количество теплоты, выделяемой нагревателем:


, .


2. Определить температуру воздуха на выходе калориметра:


, .


3. Определить термодинамическую температуру воздуха на выходе калориметра:


, .


4. Определить объемный расход воздуха (приведенный к НФУ):


, .


5. Определить среднюю объемную теплоемкость воздуха при постоянном давлении в интервале температур от до :


, .


6. Определить среднюю массовую изобарную теплоемкость воздуха в интервале температур от до :


, ,


где , - плотность газа при нормальных условиях; - молярная масса, .


Молярная масса воздуха равна .


7. Определить среднюю массовую изохорную теплоемкость воздуха из уравнения Майера:


.


Отсюда


,,


где -газовая постоянная; - универсальная газовая постоянная. Газовая постоянная воздуха равна .


8. Определить показатель адиабаты (коэффициент Пуассона):


.


9. Определить удельную энтальпию воздуха на выходе калориметра:


, .


Таблица 2.


Результаты расчета



































Величина


Размер-ность


№ опытов


Среднее арифм. значен.


1


2


3


Мощность, потребляемая нагревателем



Температура воздуха на выходе калориметра



Термодинамичес-кая температура воздуха на выходе калориметра



Объемный расход воздуха при НФУ



Средняя объемная изобарная теплоемкость



Средняя массовая изобарная теплоемкость



Средняя массовая изохорная теплоемкость



Показатель адиабаты


Удельная энтальпия на выходе калориметра




5. Вопросы для самопроверки


1. Каков физический смысл теплоемкости?


2. Каков физический смысл удельной массовой теплоемкости?


3. Каков физический смысл удельной объемная теплоемкости?


4. Каков физический смысл удельной молярной теплоемкости?


5. Что понимают под нормальными физическими условиями?


6. Каков физический смысл средней теплоемкости?


7. Каков физический смысл истинной теплоемкости?


8. Как определяют теплоемкость газов с помощью проточного калориметра?


9. Из каких элементов состоит экспериментальная установка?


10. Как рассчитывают среднюю массовую изобарную теплоемкость на основе экспериментальных данных?


11. Как рассчитывают среднюю массовую изохорную теплоемкость на основе экспериментальных данных?


12. В чем состоит уравнение Майера?


13. Каков физический смысл показателя адиабаты?


14. Каков физический смысл изобарной теплоемкости?


15. Каков физический смысл изохорной теплоемкости?


Лабораторная работа №3


ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ ТЕПЛОИЗОЛЯЦИОННОГО МАТЕРИАЛА


Цель работы
: Экспериментальное исследование коэффициента теплопроводности теплоизоляционного материала.


Результатом работы должно быть:


· количественное определение значений коэффициента теплопроводности материала ;


· построение зависимости коэффициента теплопроводности слоя ткани от средней температуры слоя .


1. Теоретические основы эксперимента


Коэффициент теплопроводности является физическим параметром вещества, характеризующим его способность проводить теплоту. Он зависит от рода вещества, давления и температуры. Для многих материалов зависимость коэффициента теплопроводности от температуры можно принимать линейной:


,


где – коэффициент теплопроводности при температуре ; – экспериментальная константа.


Коэффициенты теплопроводности чистых металлов, за исключением алюминия, с возрастанием температуры убывают. Коэффициенты теплопроводности теплоизоляционных и строительных материалов, имеющих пористую структуру, при повышении температуры возрастают по линейному закону. Коэффициенты теплопроводности большинства капельных жидкостей с повышением температуры убывают. Вода является исключением: с увеличением температуры от до (от до ) коэффициент теплопроводности повышается, а при более высоких температурах становится меньше.


С увеличением влажности материала коэффициент теплопроводности его значительно возрастает.


Коэффициенты теплопроводности газов с повышением температуры возрастают, а от давления практически не зависят.


Специфической особенностью тканей является не сплошное, а пористое и волокнистое строение. В таких материалах перенос теплоты осуществляется теплопроводностью через волокна и за счет конвекции и теплового излучения через поры.


При соприкосновении двух тел, имеющих различную температуру, происходит обмен энергией движения структурных частиц (молекул, атомов, свободных электронов). Вследствие чего интенсивность движения частиц тела с более высокой температурой уменьшается. В результате одно из соприкасающихся тел нагревается, а другое охлаждается. Условием возникновения теплообмена служит наличие разности температур между рассматриваемыми телами.


Поток энергии, передаваемый частицами более горячего тела частицам тела более холодного, называется тепловым потоком.


Перенос теплоты происходит теплопроводностью, конвекцией или излучением.


При переносе теплоты теплопроводностью процесс переноса тепла происходит между непосредственно соприкасающимися телами или частями тел с различной температурой. Теплопроводность зависит от физических свойств тела, его геометрии и разности температур.


Конвекция – это перенос теплоты в газах и жидкостях при перемещении и перемешивании всей массы неравномерно прогретой жидкости или газа. Она сопровождается теплопроводностью, т.к. осуществляется и непосредственный контакт частиц с разной температурой.


Излучение – процесс передачи теплоты между двумя телами, разделенными полностью или частично пропускающей излучение средой. Происходит в три стадии: превращение части внутренней энергии одного из тел в энергию электромагнитных волн; распространение электромагнитных волн в пространстве и поглощение энергии излучения другим телом.


Сложный теплообмен или теплопередача представляет собой совокупность всех трех видов переноса теплоты.


Связь между количеством теплоты
, проходящим через элементарную площадку ,
расположенную на изотермической поверхности за промежуток времени
и градиентом температуры
устанавливается основным уравнением теплопроводности (законом Фурье):


, ,


где - коэффициент теплопроводности, .


Плотность теплового потока – это количество теплоты, проходящей через единицу изотермической поверхности в единицу времени:


,


Вектор плотности теплового потока направлен по нормали к изотермической поверхности в сторону убывания температуры.


Теплопроводность через однослойную плоскую стенку.


Плотность теплового потока находится из уравнения Фурье:


, .


Общее количество теплоты, которое передается через поверхность стенки за время :


, .


определяют при средней температуре стенки .


Теплопроводность через многослойную плоскую стенку.


Плотность теплового потока:


,


где - термическое сопротивление слоя; - полное термическое сопротивление плоской многослойной стенки.


Температуры между отдельными слоями многослойной стенки:


;


;



и т.д.


Теплопроводность через однослойную цилиндрическую стенку.


Плотность теплового потока:


1. отнесенная к единице внутренней поверхности,


,,


где - температурный напор ();


2. отнесенная к единице наружной поверхности,


, ;


3. отнесенная к одному погонному метру трубы (линейная плотность теплового потока),


, .


Закон изменения температуры по толщине цилиндрической стенки:


, .


Теплопередача через плоскую стенку
(рис.1).



Рис.1. Схема теплопередачи через плоскую стенку: - средняя температура в ядре потока греющего теплоносителя;


- средняя температура в ядре потока нагреваемого теплоносителя; - температура стенки со стороны греющего теплоносителя; - температура стенки со стороны нагреваемого теплоносителя.


Плотность теплового потока:


, ,


где - коэффициент теплоотдачи от горячей среды с постоянной температурой к поверхности стенки, учитывающий все виды теплообмена, ; - коэффициент теплоотдачи от второй поверхности стенки к холодной среде с постоянной температурой , - толщина плоской стенки; - коэффициент теплопроводности материала стенки; - термическое сопротивление стенки.


Основное уравнение теплопередачи:


.


Коэффициент теплопередачи:


, .


Полное термическое сопротивление теплопередаче через стенку:


, .


2. Экспериментальная установка


Основной частью установки для определения коэффициента теплопроводности теплоизоляционного материала является металлическая труба, длиной и диаметром , внутри которой находится нагревательный элемент. Труба плотно обмотана исследуемым материалом в пять слоев, между которым расположены термопары. Толщина материала .


Мощность электрического тока, затрачиваемая на обогрев, фиксируется амперметром и вольтметром блока питания.


Схема экспериментальной установки представлена на рис.2.



Рис. 2. Схема установки


3. Порядок проведения работы


1. Включить тумблером «Сеть» стенд, установить переключатель в положение «ВКЛ».


2. Установить переключатель нагрузки в положение 1.


3. Занести показания амперметра и вольтметра в таблицу 1.


4. По выходу системы на стационарный режим теплообмена (через после включения приборов) замерить температуру между слоями материала. Для этого “ПРЕКЛЮЧАТЕЛЬ ТЕРМОПАР “ ” установить поочередно в положение , , , , , .


5. Занести значения , , , , , () в таблицу 1.


6. Рассчитать значения термодинамической температуры , .


7. Занести значения , в таблицу 1.


8. Повторить действия по п.п. 2-7.


Таблица 1.


Сводная таблица наблюдений






















Номер


опыта


Нап-ря-же-ние



Сила тока



Температура , ;


,


1.















4. Обработка результатов измерений

1. Определить тепловой поток:


.


2. Определить внутренний диаметр слоя материала :


;


.


3. Определить среднюю температуру слоя


.


4. Определить коэффициент теплопроводности -го слоя материала:


,


где – номер слоя; , – температуры соответственно внутренней и внешней поверхности слоя ткани, ; , - диаметры соответственно внутренней и внешней поверхности слоя ткани.


5. Результаты расчета занести в таблицу 2.


6. По результатам расчета построить график зависимости .


7. Коэффициент теплопроводности материала:


.


Таблица 2


Результаты расчета
























Номер слоя ткани


Диаметр слоя,



Температура слоя,



Сред-няя темпе-ратура слоя,



Коэффициент теплопроводности слоя,










1


2


3


4


5



5. Вопросы для самопроверки


1. Каков физический смысл коэффициента теплопроводности?


2. От каких факторов зависит коэффициент теплопроводности?


3. Что является условием возникновения теплообмена?


4. Что называют тепловым потоком?


5. Какие существуют виды переноса теплоты?


6. Как происходит перенос теплоты при теплопроводности?


7. Как происходит перенос теплоты при конвекции?


8. Как происходит перенос теплоты излучением?


9. Что собой представляет теплопередача?


10.В чем состоит закон Фурье?


11.Каков физический смысл коэффициента теплопередачи?


12.Каков физический смысл термического сопротивления?


13.Как определяются температуры между различными слоями многослойной стенки?


14.Из каких элементов состоит экспериментальная установка?


15.Какой вид имеет график зависимости ?


Лабараторная работа №4


ОПРЕДЕЛЕНИЕ ТЕПЛООТДАЧИ ОТ СТРУНЫ К ВОЗДУХУ


ПРИ СВОБОДНОЙ КОНВЕКЦИИ


Цель работы
: Исследование явление теплообмена при свободной конвекции воздуха.


Результатом работы должно быть:


· экспериментальное определение коэффициента теплообмена;


· теоретический расчет значения коэффициента теплообмена при помощи критериального уравнения;


· сравнение экспериментального и теоретического значений коэффициента теплообмена и нахождение величины максимально возможной ошибки; она не должна превышать 5%.


1. Теоретические основы эксперимента


В учении о теплообмене рассматриваются процессы распространения теплоты в твердых, жидких и газообразных телах. Условие возникновения теплообмена – наличие разности температур между рассматриваемыми телами.


Конвекция – перенос теплоты в газах и жидкостях при перемещении и перемешивании всей массы неравномерно прогретой жидкости или газа. Она сопровождается теплопроводностью, т.к. осуществляется и непосредственный контакт частиц с разной температурой. Конвективный теплообмен – одновременный перенос теплоты конвекцией и теплопроводностью. Конвекция происходит только в газах и жидкостях, в которых перенос теплоты осуществляется перемещающимися в пространстве объемами среды.


Виды конвекции:


· свободная конвекция, при которой движение жидкости возникает в связи с нагреванием и изменением ее плотности;


· вынужденная конвекция, при которой движение жидкости создается искусственно.


При движении жидкости различают два вида потока:


· ламинарный;


· турбулентный.


В ламинарном или струйном потоке жидкость движется спокойно, без пульсаций, образуя струи, следующие очертаниям канала (параллельно-струйный характер течения). В турбулентном потоке непрерывно происходит перемешивание всех слоев жидкости. Чем больше образуется пульсаций, завихрений, тем больше турбулентность потока. При переходе ламинарного движения в турбулентное сопротивление трения в канале возрастает. Характер движения жидкости определяется числом Рейнольдса. До значений поток жидкости в прямых каналах остается ламинарным; при поток переходит в турбулентный. Характер движения жидкости влияет на интенсивность передачи теплоты. При ламинарном режиме движения и отсутствии естественной конвекции теплота в перпендикулярном стенке направлении передается только теплопроводностью. При турбулентном режиме движения жидкости перенос теплоты осуществляется теплопроводностью и перпендикулярным к поверхности канала перемещением частиц.


Тепловой поток при конвективном теплообмене определяется по уравнению Ньютона-Рихмана:


, ,


а плотность теплового потока при конвективном теплообмене дает выражение:


,
,


где - коэффициент теплообмена между жидкостью и поверхностью твердого тела, ; -
температурный напор; - температура жидкости (газа); - температура теплопередающей поверхности (твердой стенки); - площадь теплопередающей поверхности (твердой стенки), .


Коэффициент теплообмена зависит от:


· теплофизических свойств жидкости и твердого тела;формы теплопередающей поверхности;


· состояния теплопередающей поверхности, оцениваемого степенью шероховатости;


· условий омывания твердого тела жидкостью (омывание в свободном или замкнутом пространстве, горизонтальное, вертикальное или наклонное расположение твердого тела).


Коэффициент теплообмена можно определить по критериальному уравнению:


,


где -
критерий Нуссельта; - эквивалентный диаметр канала, ; - площадь живого сечения канала, ; - смачиваемый периметр канала, ; - коэффициент теплопроводности жидкости, .


Критериальное уравнение – это математическая зависимость между каким-либо определяемым критерием подобия и другими определяющими критериями подобия в соответствии с теорией подобия. Критерием или числом подобия называют безразмерный комплекс величин, отражающий физическую сущность или модель процесса. Теория подобия определяет условия, при которых результат экспериментальных исследований можно распространить на другие явления, подобные рассматриваемому явлению.


Общее критериальное уравнение для конвективного теплообмена (по Михееву) имеет вид:


,


где
- число или критерий Нуссельта, характеризующий конвективный теплообмен между жидкостью (газом) и поверхностью тела;


- число или критерий Рейнольдса, представляющий собой отношение сил инерции к силам вязкости;


- число или критерий Грасгофа, характеризующий отношение подъемной силы, возникающей вследствие разности плотностей жидкости, и силы молекулярного трения;


- число или критерий Прандтля, определяющий физические свойства жидкости (соотношение между толщиной теплового и гидродинамического пограничных слоев);


-
учитывает направление теплового потока;


- средняя скорость движения жидкости (газа), ;


- кинематический коэффициент вязкости, ;


- динамический коэффициент вязкости, ;


- плотность жидкости (газа), ;


- коэффициент объемного расширения жидкости, ;


- абсолютная температура жидкости, ;


-
температурный напор;


- удельная массовая теплоемкость, ;


- коэффициент температуропроводности, .


Критериальное уравнение для конвективного теплообмена при свободной конвекции:


.


Излучение - это процесс передачи теплоты между двумя телами, разделенными полностью или частично пропускающей излучение средой. Природа излучения - распространяющиеся в пространстве электромагнитные волны. Источником теплового излучения служит внутренняя энергия нагретого тела. Количество лучистой энергии зависит от физических свойств и температуры излучающего тела. Спектр излучения твердых и жидких тел непрерывен. Спектр излучения газов имеет линейчатый характер (селективное или избирательное излучение). Газы излучают из всего объема, твердые тела – из тонкого слоя.


Основные законы теплового излучения:


1. Закон Планка.


Зависимость интенсивности излучения абсолютно черного тела от длины волны и температуры:


,


где - интенсивность излучения, ;


- постоянная;


- постоянная;


- температура излучающего тела, .


2. Закон Вина (закон смещения).


С увеличением длины волны интенсивность излучения возрастает от нуля (при ) до максимума и затем снова падает до нуля (при ).


Длина волны, на которую приходится максимум теплового излучения, обратно пропорциональна абсолютной температуре, т.е. с повышением температуры максимум смещается в сторону более коротких волн.


, .


3. Закон Стефана-Больцмана.


Каждой длине волны соответствует определенная интенсивность излучения, которая увеличивается с возрастанием температуры. Тепловой поток (интегральное излучение) абсолютно черного тела в пределах от до прямо пропорционален четвертой степени его температуры.


, ,


где - лучеиспускательная способность абсолютно черного тела; - интенсивность излучения; , - постоянная излучения Стефана-Больцмана; , - коэффициент излучения абсолютно черного тела.


Лучеиспускательная способность серого тела


, ,


где - степень черноты.


4. Закон Кирхгофа


Отношение лучеиспускательной способности тела к его поглощательной способности одинаково для всех серых тел, находящихся при одинаковых температурах, и равно лучеиспускательной способности абсолютно черного тела при той же температуре


.


5. Закон Ламберта.


Количество энергии , излучаемой телом в направлении, составляющем с нормалью угол , определяется соотношением


,


где - количество энергии, излучаемой по нормали к поверхности тела ().


В данной работе исследуется явление теплообмена при свободной конвекции воздуха. Теплоотдающей средой является проволока из нихрома (струна) длиной и диаметром (площадь теплоотдающей поверхности струны ). Струна нагревается током () и отдает теплоту воздуху излучением () и свободной конвекцией ():


,


т.е.


.


Теплота, выделенная при прохождении электрического тока по струне:


, .


Теплота, переданная воздуху излучением, подчиняется закону Стефана-Больцмана:


, .


Количество теплоты, которое отдает струна свободной конвекцией и, следовательно, воспринимает воздух, может быть определено по уравнению Ньютона-Рихмана:


, .


По этому уравнению можно подсчитать экспериментальный коэффициент теплообмена при свободной конвекции :


, ,


где – средний температурный напор, ; – средняя (по длине) температура струны, ; – температура воздуха (тепловоспринимающей среды), .


Превышение температуры струны над температурой окружающего воздуха (температурный напор ) определяют, зная температурное удлинение струны :


.


Теоретическое значение коэффициента теплообмена получают, определив число Нуссельта по критериальному уравнению для свободной конвекции


;


.


Константы и берут из таблицы 1 в зависимости от величины произведения критериев Прандтля и Грасгофа , которое при свободной конвекции характеризует режим движения жидкости.


Таблица 1


Значения констант и


в зависимости от произведения






















1,18


0,54


0,135



0,125


0,250


0,333



Численные значения теплофизических свойств , , , , зависят от рода рабочего тела (в нашем случае – воздух), от температуры и, в известной степени, от давления (а прямо зависит от давления).


То значение температуры, по которому должны браться значения указанных величин при их подстановке в критерии, носит название «определяющей» температуры. В нашем случае в качестве определяющей температуры обычно принимается среднеарифметическая из температур струны и воздуха (средняя температура пограничного слоя), т.е.


.


Коэффициент объемного расширения воздуха можно принимать равным , .


Плотность воздуха подсчитывают по уравнению:


.


Критерий Прандтля можно брать из таблицы 2 по определяющей температуре . Определяющим линейным размером (или эквивалентным диаметром ) является диаметр струны .


Таблица 2


Теплофизические свойства сухого воздуха при








































































































№ п /


п


Темпе-


ратура


Плот-


ность


Удель-ная массо-вая тепло-


емкость


Коэф. тепло-провод-ности


Кине-мати-ческая вяз-кость


Чис-ло Пран-дтля













-


1


10


1.242


1,005


2,512


14,16


0,705


2


20


1,205


1,005


2,593


15,06


0,703


3


30


1,165


1,005


2,675


16,00


0,701


4


40


1,128


1,005


2,756


16,96


0,699


5


50


1,093


1,005


2,826


17,95


0,698


6


60


1,060


1,005


2,896


18,97


0,696


7


70


1,029


1,009


2,966


20,02


0,694


8


80


1,000


1,009


3,047


21,09


0,692


9


90


0,972


1,009


3,128


22,10


0,690


10


100


0,946


1,009


3,210


23,13


0,688



2.Экспериментальная установка


Экспериментальная установка (рис. 1) состоит из стойки с кронштейном 1, в верхней части которого в держателе 2, изолированном от массы кронштейна, закреплен верхний конец струны 3 из нихрома. В держателе 4 закреплен микрометр 5, к головке которого прикреплен нижний конец струны. Груз 6 обеспечивает постоянное натяжение струны. Через вторичную обмотку ЛАТРа струна подключена к источнику переменного тока.


Вольтметр 7 и амперметр 8 служат для замера напряжения и силы тока. Для исключения внешних помех стойка со струной помещена в застекленный футляр.



Рис. 1. Схема установки.


3. Порядок проведения работы


1. Перед началом опытов поворотом кольца микрометра устанавить стрелку на нуль.


2. Поворотом рукоятки ЛАТРа подать ток и напряжение на зажимы струны.


3. Выждать время, необходимое для установки стационарного теплового режима (стрелка индикатора не должна вращаться), записать показания индикатора, вольтметра и амперметра.


4. Результаты опытов занести в сводную таблицу наблюдений (таблица 3).


5. Увеличить значение тока. Повторить п.п.3, 4.


Таблица 3.


Сводная таблица наблюдений








































№ п/п


Измеряемая величина


Обоз-наче-ние


Размер-ность


Номер опыта


1


2


3


1


2


3


4


5


6


7


1


Удлинение струны




2


Сила тока




3


Падение напряжения




4


Температура воздуха









4. Обработка результатов измерений

1. Определить теплоту, выделенную при прохождении электрического тока по струне:


, .


2. Определить температурный напор:


, .


3. Определить температуру струны:


, .


4. Определить теплоту, переданную воздуху излучением:


, .


5. Определить количество теплоты, которое отдает струна свободной конвекцией:


, .


6. Определить экспериментальный коэффициент теплообмена при свободной конвекции :


, .


7.Занести результаты расчета экспериментального коэффициента теплообмена при свободной конвекции в таблицу 4.


Таблица 4.


Результаты расчета экспериментального коэффициента теплообмена при свободной конвекции


















































№ п/п


Величина


Обоз-наче-ние


Ед. измере-ния


Номер опыта


1


2


3


1


2


3


4


5


6


7


1


Теплота электрического тока






2


Теплота излучения






3


Температур-ный напор




4


Средняя температура струны





6


Теплота, отданная конвекцией





7


Коэффици-ент теплообме-на





8. Найти определяющую температуру:


, .


9. Определить коэффициент объемного расширения воздуха:


, .


10. Определить плотность воздуха:


, .


Атмосферное давление , газовая постоянная воздуха .


11. Число Прандтля также можно брать из таблицы 2 по определяющей температуре , .


12. Определить число Грасгофа:



.


13. Константы и взять из таблицы 1 в зависимости от величины произведения чисел Прандтля и Грасгофа .


14. Определить число Нуссельта:


.


15. Определить теоретическое значение коэффициента теплообмена


, .


16. Занести результаты расчета теоретического значения коэффициента теплообмена при свободной конвекции в таблицу 5.


Таблица 5.


Результаты расчета теоретического коэффициента теплообмена при свободной конвекции

















































































№ п/п


Величина


Обоз-наче-ние


Ед. измере-ния


Номер опыта


1


2


3


1


2


3


4


5


6


7


1


Определяю-щая температура





2


Удельная массовая теплоем-кость




3


Коэф. теплопро-водности




4


Коэф. вязкости




5


Число Прандтля



-


6


Коэф. объемного расширения воздуха




7


Плотность воздуха





8


Число Грасгофа




-


9


Произведе-


ние



-


10


Константы:




-


11


Число Нуссельта



-


12


Теор. значение коэф. теплообме-на





16. При анализе полученных результатов сравнить для каждого опыта значения и , подсчитать максимально возможные ошибки:



5. Вопросы для самопроверки


1. Что является условием возникновения теплообмена?


2. Что называют конвекцией?


3. Какие виды конвекции различают?


4. Что называют конвективным теплообменом?


5. Чем отличается свободная конвекция от вынужденной?


6. Какие различают виды движения жидкости?


7. При каких значениях числа Рейнольдса режим движения жидкости в канале является ламинарным и турбулентным?


8. По какому уравнению определяют тепловой поток при конвективном теплообмене?


9. От каких факторов зависит интенсивность переноса теплоты от поверхности твердого тела к газу?


10. Каков физический смысл коэффициента теплообмена?


11. Назовите критерии подобия для явления теплоотдачи.


12. Какие безразмерные комплексы называются определяющими критериями подобия?


13. В чем состоит преимущество безразмерных критериальных зависимостей по сравнению с обычными зависимостями, содержащими размерные переменные?


14. Что называют излучением?


15. Назовите основные законы теплового излучения.


16. В чем состоит закон Стефана-Больцмана?


17. Как находят средний температурный напор?


18. Какое значение температуры носит название «определяющей»?


19. Из каких элементов состоит экспериментальная установка?


20. Приведите критериальное уравнение свободной конвекции.


21. Как вычисляется теоретический коэффициент теплообмена?


22. Как вычисляется экспериментальный коэффициент теплообмена?


ЛИТЕРАТУРА

1. Зайдель А.Н. Элементарные оценки ошибок измерений / Учебное пособие.- Ленинград: Наука, 1968.


2. Пустовалов Г.Е., Талалаева Е.В. Простейшие физические измерения и их обработка.-М.: МГУ,1967.


3. Шенк Х. Теория инженерного эксперимента.- М.: Мир, 1972.


4. Чертов А.Г. Физические величины.- М.: Высшая школа, 1990.


5. Полянин А.Д., Полянин В.Д., Попов В.А., Путянин В.В. Сафрай В.М., Черноуцан А.И. Справочник для инженеров и студентов.-М.:Международная программа образования, 1996.


6. Иванова Г.М., Кузнецов Н.Д., Чистяков В.С. Теплотехнические измерения и приборы.-М.: Энергоатомиздат, 1984.


7. Теплотехника. / Под ред. В.Н.Луканина. – М. : Высшая школа, 1999. – 672с.


8. Кудинов В.А., Карташев Э.М. Техническая термодинамика. – М. : Высшая школа, 2000. – 262с.


9. Техническая термодинамика. / Под ред. В.И.Крутова. – М.: Высшая школа, 1971.- 472с.


ПРИЛОЖЕНИЕ


Таблица П1


Зависимость атмосферного давления от высоты над уровнем моря



































Высота над уровнем моря,



Атмосферное давление ,


-600


11,08


0


11,10


100


10,01


200


9,91


300


9,81


400


9,61


500


9,42


600


9,22


1000


9,02


1500


8,30



Таблица П2


Давление насыщенного водяного пара


в зависимости от температуры
























































,


,


0


608


5


873


10


1226


15


1707


20


2335


25


3169


30


4248


35


5641


40


7377


45


9584


50


12341


55


15745


60


19924


65


25016


70


31166


75


38553


80


47382



Таблица П3


Значения кинематического коэффициента вязкости воды


в зависимости от температуры


















































,


,


2


1,6740


4


1,5676


6


1,4726


8


1,3873


10


1,3101


12


1,2396


14


1,1756


16


1,1177


18


1,0617


20


1,0105


22


0,9892


24


0,9186


26


0,8774


28


0,8394


30


0,8032



Таблица П4


Плотность жидкостей ,









































































































































Наименование


рабочих жидкостей


Плот-


ность


Наименование


рабочих жидкостей


Плот-


ность


Вода чистая


1000


Фреон-113


1576


Вода морская


1030


Циклогексан


780


Бензол


879


Анилин


1022


Хлорбензол


1107


Нефть Т


900


Лигроин


790


Нефть Л


700


Масляная кислота


958


Масло ГМ-50


970


Масло терпентинное


858


Муравьиная кислота


1220


Метиловый спирт 40 %


935


Дизельное топливо


850


Керосин


800


Масло ГМЦ


834


Дизельное топливо


850


Смола


1100


Газойль


870


Масло смазочное


905


Жидкость стеол-М


1080


Нефть средняя


890


Бромформ


2890


Креозот


1070


Этиленгликоль


1113


Газолин


690


Масло соляровое


880


Фурфурол


1160


Масло моторное


900


Керосин Т-2


775


Масло вазелиновое


870


Толуол


867


Масло АМГ


850


Фенол


1000


Масло трансформаторное


884


Масло деревянное


920


Масло вакуумное ВМ-3


880


Масло МС-20 авиационное


900


Промгидрол


1160


Нитробензол


1208


Масло льняное


955


Серная кислота


1600


Масло веретенное АУ


880


Масло дизельное ДС-11


897


Масло компрессорное


880


Масло синтетическое силикон


973


Масло сепараторное


900


Смесь масел ГМЦ-2


834


Масло турбинное


915


Тетрахлорметан


1600



Таблица П5


Средние массовые изобарные и изохорные


теплоемкости газов





















































































































































Водород (Н2
)


Кислород (О2
)












0


14,1949


10,0705


0,9148


0,6548


50


14,2736


10,1492


0,9190


0,6590


100


14,3528


10,2284


0,9232


0,6632


150


14,3867


10,2623


0,9291


0,6691


200


14,4210


10,2966


0,9353


0,6753


250


14,4336


10,3092


0,9424


0,6824


300


14,4461


10,3217


0,9400


0,6900


350


14,4616


10,3372


0,9575


0,6975


400


14,4771


10,3527


0,9651


0,7051


450


14,4926


10,3682


0,9722


0,7122


500


14,5085


10,3841


0,9793


0,7193


550


14,5248


10,4004


0,9860


0,7260


600


14,5416


10,4172


0,9927


0,7327


650


14,5642


10,4377


0,9986


0,7386


700


14,5872


10,4461


1,0048


0,7448


750


14,6140


10,4896


1,0103


0,7503


800


14,6412


10,5168


1,0157


0,7557


850


14,6735


10,5491


1,0207


0,7607


900


14,7057


10,5813


1,0258


0,7656


950


14,7409


10,6165


1,0304


0,7704


1000


14,7765


10,6349


1,0350


0,7750


1100


14,8552


10,7303


1,0429


0,7829


1200


14,9343


10,8095


1,0509


0,7913



Таблица П5(продолжение)





















































































































































Азот (N2
)


Воздух












0


1,0392


0,7423


1,0036


0,7164


50


1,0396


0,7427


1,0048


0,7176


100


1,0404


0,7436


1,0061


0,7193


150


1,0417


0,7448


1,0086


0,7218


200


1,0434


0,7465


1,0115


0,7243


250


1,0459


0,7490


1,0153


0,7281


300


1,0488


0,7519


1,0191


0,7319


350


1,0533


0,7557


1,0237


0,7365


400


1,0567


0,7599


1,0283


0,7415


450


1,0614


0,7645


1,0333


0,7465


500


1,0660


0,7691


1,0387


0,7519


550


1,0752


0,7741


1,0442


0,7570


600


1,0760


0,7792


1,0496


0,7624


650


1,0815


0,7846


1,0551


0,7679


700


1,0869


0,7900


1,0605


0,7733


750


1,0919


0,7951


1,0655


0,7787


800


1,0974


0,8005


1,0710


0,7842


850


1,1024


0,8055


1,0760


0,7892


900


1,1078


0,8110


1,0815


0,7942


950


1,1129


0,8160


1,0861


0,7988


1000


1,1179


0,8210


1,0907


0,8039


1100


1,1267


0,8302


1,0995


0,8127


1200


1,1359


0,8395


1,1082


0,8215



Таблица П5(продолжение)





















































































































































Водяной пар (Н2
О)


Окись углерода (СО)












0


1,8594


1,3980


1,0396


0,7427


50


1,8661


1,4047


1,0404


0,7436


100


1,8728


1,4114


1,0417


0,7448


150


1,8832


1,4218


1,0438


0,7469


200


1,8937


1,4323


1,0463


0,7494


250


1,9063


1,4449


1,0500


0,7532


300


1,9192


1,4574


1,0538


0,7570


350


1,9335


1,4717


1,0584


0,7616


400


1,9477


1,4863


1,0634


0,7660


450


1,9628


1,5010


1,0689


0,7720


500


1,9778


1,5160


1,0748


0,7775


550


1,9933


1,5315


1,0802


0,7834


600


2,0092


1,5474


1,0861


0,7892


650


2,0256


1,5638


1,0919


0,7951


700


2,0419


1,5805


1,0978


0,8009


750


2,0586


1,5973


1,1032


0,8064


800


2,0754


1,6140


1,1091


0,8122


850


2,0926


1,6312


1,1145


0,8177


900


2,1097


1,6483


1,1200


0,8231


950


2,1265


1,6651


1,1250


0,8281


1000


2,1436


1,6823


1,1304


0,8336


1100


2,1771


1,7153


1,1396


0,8449


1200


2,2106


1,7488


1,1493


0,8566



Таблица П5(продолжение)




































































































Двуокись углерода (СО2








0


0,8148


0,6259


50


0,8403


0,6515


100


0,8658


0,6770


150


0,8880


0,6992


200


0,9102


0,7214


250


0,9295


0,7406


300


0,9487


0,7599


350


0,9655


0,7767


400


0,9826


0,7938


450


0,9977


0,8089


500


1,0128


0,8240


550


1,0262


0,8374


600


1,0396


0,8508


650


1,0517


0,8625


700


1,0639


0,8746


750


1,0743


0,8855


800


1,0852


0,8964


850


1,0948


0,9060


900


1,1045


0,9157


950


1,1133


0,9244


1000


1,1225


0,9332


1100


1,1376


0,9483


1200


1,1530


0,9638



Таблица П6


Теплофизические свойства масла МС-20 в зависимости


от температуры




























































































Температура


Плотность


Теплоемкость


Теплопроводность


,


,


,


,


0


903,6


1,98


0,136


10


898,0


2,01


0,135


20


892,5


2,04


0,134


30


886,5


2,07


0,133


40


881,0


2,11


0,131


50


875,5


2,14


0,130


60


869,6


2,16


0,129


70


864,0


2,20


0,128


80


858,5


2,23


0,127


90


852,5


2,26


0,126


100


847,0


2,29


0,126


110


841,5


2,32


0,124


120


835,5


2,35


0,123


130


830,0


2,38


0,122


140


824,5


2,42


0,121


150


818,5


2,44


0,120



Таблица П6(продолжение)




























































































Температура


Вязкость


Коэффициент


расширения


Число


Прандтля


,


,


,



0


6860


6,27


100000


10


2430


6,31


36 200


20


999,6


6,35


15 400


30


466


6,38


7 300


40


235


6,42


3 780


50


131


6,46


2 140


60


78,7


6,51


1 320


70


50,2


6,55


860


80


33,8


6,60


590


90


23,7


6,64


424


100


17,2


6,69


316


110


13,0


6,73


244


120


10,1


6,77


194


130


8,04


6,82


157


140


6,52


6,87


130


150


5,38


6,92


110



Таблица П7


Теплофизические свойства масла трансформаторного


в зависимости от температуры




































































































































Температура


Плотность


Теплоемкость


Теплопроводность


,


,


,


,


-50


922


170


116


-45


919


170


116


-40


916


168


116


-35


913


167


115


-30


910


165


115


-25


907


163


114


-20


904


162


114


-15


901


160


114


-10


898


160


113


-5


895


160


113


0


891


162


112


5


888


163


112


10


885


165


111


15


882


168


111


20


879


171


111


25


876


175


110


30


873


178


110


40


867


183


109


50


860


187


108


60


854


191


108


70


848


194


107


80


842


198


106


90


835


201


105


100


829


204


104



Таблица П7(продолжение)




































































































































Температура


Вязкость


Температуро-


проводность


Число


Прандтля


,


,


,



-50


29 320


742


4286


-45


15 164


742


2224


-40


3 866


750


563


-35


2 004


755


291


-30


1 183


764


170


-25


691,3


773


98,5


-20


365,6


778


52,0


-15


189,7


788


27,0


-10


108,1


788


15,3


-5


70,79


787


10,0


0


55,24


778


8,67


5


43,73


772


6,38


10


33,45


763


4,95


15


26,37


749


3,99


20


21,10


736


3,26


25


16,60


720


2,63


30


13,44


707


2,18


40


9,364


688


1,57


50


6,708


673


1,16


60


5,338


659


0,95


70


4,070


648


0,74


80


3,242


635


0,61


90


2,588


625


0,50


100


1,741


616


0,34



СОДЕРЖАНИЕ






















Предисловие


Стр.


3


Лабораторная работа №1


Эквивалентность теплоты и работы


Лабораторная работа №2


Определение теплоемкости газообразных тел


Лабораторная работа №3


Определение теплопроводности теплоизоляционного материала


Лабораторная работа №4


Определение теплоотдачи от струны к воздуху при свободной конвекции


Литература


41


Приложение


Сохранить в соц. сетях:
Обсуждение:
comments powered by Disqus

Название реферата: Методические указания по выполнению лабораторных работ для студентов дневной и заочной форм обучения Дисциплина «теплотехника»

Слов:12033
Символов:142558
Размер:278.43 Кб.